1楼：糊弄个奇偶及
傅立叶定理 （1）傅立叶定律是传热学中的一个基本定律，由法国著名科学家傅里叶于1822年提出。 （2）傅里叶定律的文字表述：在导热现象中，单位时间内通过给定截面的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，而热量传递的方向
牛顿\傅立叶,粘性,定律
傅立叶定理 （1）傅立叶定律是传热学中的一个基本定律，由法国著名科学家傅里叶于1822年提出。 （2）傅里叶定律的文字表述：在导热现象中，单位时间内通过给定截面的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，而热量传递的方向
比较牛顿粘性定律、傅立叶定律、菲克定律的区别和联系
2楼：有难题快找我啊
1、牛顿内摩擦定律：考虑一种流体，它介于面积相等的两块大的平板之间，这两块平板处处以一很小的距离分隔开，该系统原先处于静止状态。假设让上面一块平板以恒定速度u在x方向上运动。
紧贴于运动平板下方的一薄层流体也以同一速度运动。当u不太大时，板间流体将保持成薄层流动。靠近运动平板的液体比远离平板的液体具有较大的速度，且离平板越远的薄层，速度越小，至固定平板处，速度降为零。
速度变化是线性的。这种速度沿距离y的变化称为速度分布。
各物理量关系构成牛顿内摩擦定律,τ=μ*du/dy。
上式说明流体在流动过程中流体层间所产生的剪应力与法向速度梯度成正比，与压力无关。流体的这一规律与固体表面的摩擦力规律不同。
2、傅里叶定律
在导热现象中，单位时间内通过给定截面的热量，正比例于垂直于该界面方向上的温度变化率和截面面积，而热量传递的方向则与温度升高的方向相反。
3、菲克定律，是描述气体扩散现象的宏观规律，这是生理学家菲克（fick）于1855年发现的。包括两个内容：
（1）早在1855年，菲克就提出了：在单位时间内通过垂直于扩散方向的单位截面积的扩散物质流量（称为扩散通量diffusion flux，用j表示）与该截面处的浓度梯度(concentration gradient)成正比，也就是说，浓度梯度越大，扩散通量越大。这就是菲克第一定律。
（2）菲克第二定律是在第一定律的基础上推导出来的。菲克第二定律指出，在非稳态扩散过程中，在距离x处，浓度随时间的变化率等于该处的扩散通量随距离变化率的负值。
分析费克定律与傅立叶定律以及牛顿粘性定律的区别及联系 10
3楼：tpu薄膜专卖
傅立叶定理 （1）傅立叶定律是传热学中的一个基本定律，由法国著名科学家傅里叶于1822年提出。 （2）傅里叶定律的文字表述：在导热现象中，单位时间内通过给定截面的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，而热量传递的方向
牛顿\傅立叶,粘性,定律
傅立叶定理 （1）傅立叶定律是传热学中的一个基本定律，由法国著名科学家傅里叶于1822年提出。 （2）傅里叶定律的文字表述：在导热现象中，单位时间内通过给定截面的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，而热量传递的方向
牛顿流体的牛顿粘性定律
4楼：纵横竖屏
牛顿内摩擦定律是对部分定常层流内摩擦力的定量计算式。满足该定律的流体称为牛顿流体。液体内摩擦力又称黏性力，在液体流动时呈现的这种性质称为黏性，度量黏性大小的物理量称为黏度。
（牛顿粘性定律一般指牛顿内摩擦定律。）
考虑一种流体，它介于面积相等的两块大的平板之间，如图1-1，这两块平板处处以一很小的距离分隔开，该系统原先处于静止状态。假设让上面一块平板以恒定速度v在x方向上运动。
上式说明流体在流动过程中流体层间所产生的剪应力与法向速度梯度成正比，与压力无关。流体的这一规律与固体表面的摩擦力规律不同。
扩展资料：
适用条件
仅适用于层流流动，不适用于湍流流动；
仅适用于牛顿流体，不适用于非牛顿流体。
其它形式
说明：f为相邻流体层间内摩擦力，n；
a为流体层接触面积，㎡；
μ为与流体性质相关的比例系数，通常称为动力黏性系数，或称动力粘度，pa*s或kg/(m*s)。
du/dy为速度梯度。1/s
牛顿内摩擦定律又称黏性定律。
5楼：灶灰筑不成墙
1687年，i.牛顿 首先做了最简单的剪切流动实验。他的实验如图1所示。
在平行平板之间充满粘性流体，平板间距为d，下板b静止不动，上板c以速度u在自己平面内等速平移。由于板上流体随平板一起运动，因此附在上板的流体速度为u，附在下板的流体速度为零。
实验指出，两板之间的速度分布u(y)服从线性规律。作用在上板的力同板的面积、板的运动速度成正比，同间距d成反比。由此得出：
，（1）
式中为剪应力；为剪切变形速率；为流体动力粘性系数（即粘度）。这就是著名的牛顿粘性定律。凡是符合此定律的流体称为牛顿流体，否则是非牛顿流体（图1）。
傅立叶定理和牛顿冷却定理 100
6楼：520韩丫头
傅立叶定理
（1）傅立叶定律是传热学中的一个基本定律，由法国著名科学家傅里叶于1822年提出。
（2）傅里叶定律的文字表述：在导热现象中，单位时间内通过给定截面的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，而热量传递的方向则与温度升高的方向相反。
傅里叶定律用热流密度表示时形式如下：
牛顿冷却定理
（1）温度高于周围环境的物体向周围媒质传递热量逐渐冷却时所遵循的规律。当物体表面与周围存在温度差时，单位时间从单位面积散失的热量与温度差成正比，比例系数称为热传递系数。牛顿冷却定律是牛顿在1701年用实验确定的，在强制对流时与实际符合较好，在自然对流时只在温度差不太大时才成立。
是传热学的基本定律之一，用于计算对流热量的多少。
（2）如图所示：
温差δt=|tw-tf|
q=hδt
φ=qa=ahδt=δt/（1/ha)
其中的1/ha 称为对流传热热阻
7楼：匿名用户
都不太符合：
热水向空气散热还有一个很重要的因素是蒸发散热。
辐射散热这时候是次要因素。
牛顿粘性定律和斯托克斯定律的区别
8楼：专业路人某魂
一个是粘性力和切应变率的关系
一个是惯性力 体积力 压差力和粘性力之间的 关系
牛顿粘性定律适用条件是？
9楼：暴走少女
1、仅适用于层流流动，不适用于湍流流动；
2、仅适用于牛顿流体，不适用于非牛顿流体。
牛顿内摩擦定律是对部分定常层流内摩擦力的定量计算式。满足该定律的流体称为牛顿流体。液体内摩擦力又称黏性力，在液体流动时呈现的这种性质称为黏性，度量黏性大小的物理量称为黏度。
液体的黏性是组成液体分子的内聚力要阻止分子相对运动产生的内摩擦力，黏性是流体的固有属性，在静止流体或是平衡流体中依然存在黏性。当流层间存在相对运动时，黏性表现为黏性切应力。这种内摩擦力只能使液体流动减慢，不能阻止，这是与固体摩擦力不同的地方。
扩展资料：
一、牛顿内摩擦定律的技术原理
流体动力学的基本公理为守恒律，特别是质量守恒、动量守恒（也称作牛顿第二与第三定律）以及能量守恒。这些守恒律以经典力学为基础，并且在量子力学及广义相对论中有所修改。它们可用雷诺传输定理(reynolds transport theorem)来表示。
除了上面所述，流体还假设遵守“连续性假设”(continuum assumption)。流体由分子所组成，彼此互相碰撞，也与固体相碰撞。然而，连续性假设考虑了流体是连续的，而非离散的。
因此，诸如密度、压力、温度以及速度等性质都被视作是在无限小的点上具有良好定义的，并且从一点到另一点是连续变动。流体是由离散的分子所构成的这项事实则被忽略。
若流体足够致密，可以成为一连续体，并且不含有离子化的组成，速度相对于光速是很慢的，则牛顿流体的动量方程为“纳维-斯托克斯方程”。其为非线性微分方程，描述流体的流所带有的应力是与速度及压力呈线性相依。
未简化的纳维-斯托克斯方程并没有一般闭形式解，所以只能用在计算流体力学，要不然就需要进行简化。方程可以通过很多方法来简化，以容易求解。其中一些方法允许适合的流体力学问题能得到闭形式解。
除了质量、动量与能量守恒方程之外，另外还有热力学的状态方程，使得压力成为流体其他热力学变量的函数，而使问题得以被限定。
二、黏性流与非黏性流
当流体内的阻力越大时，描述流体须考虑其黏性的影响。雷诺数可用来估算流体的黏性对描述问题的影响。所谓史托克流指雷诺数相当小的流动。在此情况，流体的惯性相较于黏性可忽略。
而流体的雷诺数大代表流体流动时惯性大于黏性。因此当流体有很大的雷诺数，假设它是非黏性流，忽略其黏性，可当成一个近似。这样的近似，当雷诺数大时，可得到很好的结果。
即使在某些不得不考虑黏性的问题(例如边界问题)。
在流体与管壁的边界，有所谓的不滑移条件，局部会有很大的速率应变率，使得黏性的作用放大而有涡度，黏性因而不可被忽略。 因此，计算管壁对流体的净力，需要使用黏性方程式。如同达朗白谬论的说明，物体在非黏性流里，不会感受到力。
尤拉方程是描述非黏性流的标准方程式。在这种情况，一个常使用的模型，使用尤拉方程描述远离边界的流体，在接触的边界，使用边界层方程式。在某一个流线上，将尤拉方程积分，可得到白努利方程。
如果流体每一处都是无旋转涡动，白努利方程可描述整个流动。
10楼：匿名用户
首先是牛顿流体,就是只有纯粘性的流体,而不是如同粘弹性流体那样的非牛顿流体；
再者是在呈层流状态时候成立,一般流体还有湍流状态、层流和湍流过渡状态,这个定律就不符合了,要改变成另外的式子.
如同粘弹性流体那样的非牛顿流体的内摩擦表达式也和牛顿流体不同是另一个样子,要么不是线性,要么还和剪切变形的速度有关系.
牛顿三大定律的认识？它们有什么联系，区别？
11楼：莈ㄋ伱
牛顿牛顿的三大运动定律构成了物理学和工程学的基础。正如欧几里德的基本定理为现代几何学奠定了基础
牛顿粘性定律公式,比较牛顿粘性定律、傅立叶定律、菲克定律的区别和联系
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